一種具有非常高亮度的betway竞猜光束聚焦效果

引言:光源的亮度決(jue) 定了它對科學中非線性現象的適用性。明亮的低頻betway竞猜(<5 THz)輻射局限於(yu) 衍射限製的光斑尺寸是一個(ge) 障礙，因為(wei) betway竞猜(<5 THz)脈衝(chong) 的帶寬和波長很長，而且缺乏betway竞猜波前校正器。在這裏，我們(men) 使用一個(ge) 現代技術係統，我們(men) 采用了一個(ge) 帶有聚焦優(you) 化的波前操作概念，從(cong) 而在物理極限下對betway竞猜能量進行時空限製，使其達到波長立方的最小的三維出射體(ti) 積。我們(men) 的方案依賴於(yu) 找到泵浦波前曲率和產(chan) 生後光束發散的最佳設置。這導致了極其明亮的PW m^-2級THz輻射，峰值場高達8.3GV m^-1和27.7 T，遠超其他係統。所提出的結果預期將有很大的影響對於(yu) 非線性betway竞猜在不同科學學科的應用。

亮度定義(yi) 了光源通過驅動物質脫離平衡狀態與(yu) 物質進行非線性相互作用的能力。定性地說，亮度揭示了在給定頻率下按P/λ²以實心角度集中的功率，其中P和λ為(wei) 總功率和波長。瑞利標準定義(yi) 了一個(ge) 光源亮度的基本極限，因為(wei) 它將最小可達到的光斑大小與(yu) 給定的λ相關(guan) 聯，稱為(wei) 衍射極限。為(wei) 了在實驗上接近這一極限，需要一個(ge) 良好的光源光束質量和精心設計的光束成像光學器件。在激光物理學中，質量因子M²通常用來描述理想衍射限製情況下單色輻射的光束質量下降的程度。在近紅外波段，即使是成熟的激光技術，也很難實現高質量的超遠波段輻射束(M²≈1)。

在betway竞猜頻率(0.1 – 10 THz)下，光束質量和亮度是幾個(ge) 特殊的障礙。首先，betway竞猜產(chan) 生效率和產(chan) 生的脈衝(chong) 能量較低。第二，對於(yu) betway竞猜而言，高亮度的輻射從(cong) 本質上來說比短波長的輻射更難達到。例如，對於(yu) 給定的功率，1betway竞猜的單周期激光脈衝(chong) 的最大亮度比利用1/λ²依賴性的典型近紅外頻率(300 THz)的等效亮度低5個(ge) 數量級。最後，多倍頻程跨betway竞猜脈衝(chong) 的光束成像和聚焦比其他波長範圍的光束成像和聚焦要差一些。

最近，強THz源向≈0.1GVm^-1場強度的發展使得第一次觀測到非線性輕物質相互作用、絕緣體(ti) -金屬過渡的感應和DNA損傷(shang) 的原因。然而，從(cong) 超快域切換到粒子加速，THz的大量應用需要亮度的巨大飛躍來匹配理論預測的幾個(ge) GVm^-1量級的場強需求。強betway竞猜輻射主要是由電子加速器和激光係統產(chan) 生的。雖然前者在強度方麵處於(yu) 領xian地位，但激光器的可用性和多功能性在時間分辨的betway竞猜高場科學中占主導地位。強betway竞猜脈衝(chong) 技術，利用飛秒激光脈衝(chong) 放大，是基於(yu) 激光驅動離子加速運動，空氣等離子體(ti) 的出射和無機材料光學整流(例如, LiNbO3)和有機非線性晶體(ti) (例如, OH1, DAST，DSTMS)。到目前為(wei) 止，這些係統的峰值場均被限製在0.12-0.5GVm^-1。此前也報道了由差頻產(chan) 生的峰值電場為(wei) 10.8GVm^-1。然而，在這種強度下，載頻為(wei) 30 THz，這超出了通常與(yu) betway竞猜頻率有關(guan) 的範圍(0.1-10 THz)。基於(yu) 緊湊的激光的LiNbO3 THz源提供了目前最大的脈衝(chong) 能量(125 μJ)，但它要一個(ge) 具有複雜的脈衝(chong) 前傾(qing) 斜的非共線泵浦配置來實現相位匹配。使用LiNbO3所報告的最大磁場僅(jin) 在較低的脈衝(chong) 能量(3 μJ)下被證明。通過這種非共線抽運方案，這是betway竞猜光束質量縮短的直接結果，使得有限衍射聚焦成為(wei) 一個(ge) 難題。當共線泵浦的betway竞猜脈衝(chong) 前緣未被開啟時，期望從(cong) 共線泵浦的betway竞猜方案中得到更亮的輻射，期望其強度分布與(yu) 泵浦的分布相似。

在這份文章中,使用傳(chuan) 統和共線betway竞猜生成方案適用的基於(yu) 光學整流，高效有機晶體(ti) DSTMS、OH1，我們(men) 提出一個(ge) 概念基於(yu) 泵浦脈衝(chong) 散度控製的betway竞猜波前和影像工程達到的終ji限製的betway竞猜脈衝(chong) λ³體(ti) 積。這一過程伴隨著betway竞猜強度的顯著上升。我們(men) 觀察到光束在這個(ge) 所謂的λ立方區域中傳(chuan) 播，從(cong) 而顯著地改變了焦點中沿傳(chuan) 播軸的時間和光譜特性。

對於(yu) 我們(men) 的THz光源，我們(men) 使用一個(ge) 脈衝(chong) 持續時間為(wei) 65 fs的光學參量放大器(OPA)係統，在1.5μm和1.35 μm波長下泵浦小型有機晶體(ti) DSTMS和OH1(詳見方法)。在該方案中，在THz發射有機晶體(ti) 位置泵浦通量保持恒定，采用全反射式望遠鏡組件調整泵浦光束的球麵波前曲率。有機晶體(ti) 很好地適合於(yu) betway竞猜為(wei) 他們(men) 提供相位匹配betway竞猜在1-5 THz範圍(沒有無機晶體(ti) 被證明高效的)，一個(ge) 非常高的二階非線性光學敏感性和240 pmV^-1和高損傷(shang) 閾值(見方法部分更多的細節)。

圖1

結果

betway竞猜表征

雖然有效的betway竞猜能量提取有機晶體(ti) 曾被報道過,目前工作的推進是引入一個(ge) 有效方案提高betway竞猜波前和梁剖麵控製和改進的betway竞猜光束傳(chuan) 輸的多倍頻程跨越betway竞猜輻射,相差補償(chang) 的來源來自於(yu) 源和betway竞猜成像光學。圖1a,b顯示了光泵和在DSTMS晶體(ti) 後產(chan) 生的THz的空間輪廓。泵浦的空間分布直接反映在發射的betway竞猜中。我們(men) 的單晶THz源模擬了幾種不規則形狀和大小的發射器。這是典型不規則薄有機晶體(ti) 和光泵強非均勻性的直接結果(圖1a，請注意，非均勻的強度分布是高能OPAs的相當典型)。空間泵浦不規則性在betway竞猜空間分布中更為(wei) 明顯，這是因為(wei) betway竞猜強度隨泵浦強度的平方而變化，如圖1b所示。目前，還沒有現成的betway竞猜波前校正器，也沒有直接測量betway竞猜波前的方法。在優(you) 化方案中，我們(men) 利用了在一階中波前和散度是相關(guan) 的這一事實。從(cong) 產(chan) 生晶體(ti) 在一定距離z，波前的曲率半徑是由z[1+(ω/(θz))²), ω和θ分別是光斑大小和散度,而高斯光束發散度是由θ= λ/πω定義(yi) 的，λ是波長。雖然點源betway竞猜發射極呈現出球形波前(即強發散)，但大麵積發射極提供接近平麵的波前(弱發散)。理想情況下，為(wei) 了最緊密的聚焦，一個(ge) 目標是平麵的，頻率無關(guan) 的betway竞猜波前正好在最終聚焦鏡上。然而，由於(yu) 泵浦強度的不規則分布和局部晶體(ti) 的均勻性，這裏研究的betway竞猜源模擬了幾個(ge) 發射區的疊加，體(ti) 現了具有不同散度的非均勻強度分布和光束傳(chuan) 播特性。如圖1b所示，在有機晶體(ti) 後，betway竞猜光束強度的變化類似於(yu) 不同尺寸、形狀和散度的模的傳(chuan) 播，這導致在傳(chuan) 播過程中，betway竞猜光束的分布發生變化。在遠離源的地方，較小的發射點的高頻不規則性被較大的散度衝(chong) 刷掉，從(cong) 而形成更有規則的強度形狀。上述定性圖片是通過測量不同大小發射區的betway竞猜的散度來支持的(ω₀=0.35、1.05和1.75毫米) ，在中心頻率為(wei) 2THz的情況下，計算出的散度與(yu) 根據泵斑尺寸計算出的散度有很好的一致性。然而，由於(yu) 散度角取決(jue) 於(yu) 給定光斑大小的betway竞猜頻率，散度的光譜依賴性給淨強度剖麵增加了額外的變化。由於(yu) 這些複雜的光束特性，準確聚焦於(yu) 所有頻率(即超過7個(ge) 倍頻程)發射的λ立方體(ti) 積通過我們(men) 的源需要一個(ge) 迭代優(you) 化程序的散度和源位置以及優(you) 化最終聚焦階段。有關(guan) 長波長betway竞猜頻率和多倍頻程跨越頻率內(nei) 容構成了額外的障礙，因為(wei) 大孔徑光學是必需的。因此，在所有頻率下限製這樣的betway竞猜束的betway竞猜能量是一個(ge) 巨大的挑戰。

波前校正和聚焦

原則上，一個(ge) 平麵波前可以通過放置聚焦光學遠離發射器來實現。然而，這將導致有限聚焦光學上的betway竞猜能量的顯著損失，並伴隨著空間濾波引起的像差。因此，我們(men) 采用上文討論的散度控製波前處理方法，直接對發射體(ti) 的betway竞猜波前進行校正。如圖1d所示，光泵波前彎曲導致產(chan) 生的betway竞猜波前彎曲。對於(yu) 特定的頻率和單發射光斑大小，有一個(ge) 最佳的彎曲值來補償(chang) 發射的betway竞猜光束的自然散度，從(cong) 而在聚焦係統的輸入處形成準直的betway竞猜光束。該方法與(yu) THz光束的快速擴展相結合，以消除高頻強度調製。我們(men) 使用低f數光學(使用1:4望遠鏡，基於(yu) 100和200直徑的離軸拋物麵鏡)來減少不可避免的像差在未校正的光譜成分。然而，由於(yu) 超寬的光譜和在光源處存在多個(ge) 不同散度的發射源，隻能通過實驗找到最佳可實現焦點尺寸的折衷方案。

為(wei) 了達到λ³出射，係統地調整了泵浦光的波前曲率和betway竞猜產(chan) 生平麵(晶體(ti) 位置)，以優(you) 化betway竞猜峰場和光斑尺寸。這種令人驚訝的簡單方法是用來達到物理極限的betway竞猜聚焦後，幾次迭代，這導致了極大的增加的betway竞猜亮度和強度。為(wei) 了證明我們(men) 的方法的先進性，我們(men) 比較了優(you) 化係統之前(圖1e)和之後(圖1f)的betway竞猜光斑大小。光斑的大小是之前使用非lambda立方聚焦方案的四倍。值得一提的是，泵浦波前校正不僅(jin) 補償(chang) 了THz光束的散度，還補償(chang) 了後續聚焦係統的低階波前像差。

圖2 (a)由DSTMS(藍色)和OH1(紅色並隨時間變化)產(chan) 生的betway竞猜脈衝(chong) 的時間剖麵。黑色曲線顯示了使用3 THz低通濾波器去除高頻調製後對應的OH1時間剖麵。綠色曲線顯示了無探針孔聚焦鏡估計的betway竞猜分布。兩(liang) 種晶體(ti) 的峰值場分別達到8.3GVm^-1 (27.7 T)和6.2GVm^-1 (20.7 T)

輸出脈衝(chong) 特性

通過空氣偏置相幹探測(ABCD)獲取焦腰中產(chan) 生的脈衝(chong) 的時間軌跡，如圖2a所示。峰值場分別為(wei) 8.3GVm^-1 (27.7 T)和6.2GVm^-1 (20.7 T)。通過測量betway竞猜脈衝(chong) 能量、光斑大小和電場的時間演化，以模型無關(guan) 的方式獲得了絕對電場強度。在這裏提出的lambda立方的情況下，我們(men) 觀察到測量的單周載流子振蕩速度比之前報道的相同的DSTMS(具有相似的泵浦脈衝(chong) 持續時間和晶體(ti) 厚度)更快。此外，我們(men) 在OH1的時間軌跡中觀察到高頻振幅調製。這些觀測結果是在衍射極限下，束腰高頻THz分量占光束質量改善和聚焦緊密主導地位的方案。如我們(men) 在方法部分所示，即使使用電光采樣(EOS)檢測也可以觀察到這些高頻特征。圖2b給出了THz發射在0.1到12 THz之間的光譜振幅。關(guan) 於(yu) 光譜特征的更多細節在方法部分給出。我們(men) 使用非製冷的熱釋電陣列探測器(NEC公司，23.5 μm像素大小)測量了THz光斑大小(圖2c,d)。優(you) 化波前和聚焦後，與(yu) DSTMS和OH1相比，1/e²處的平均半徑距離分別為(wei) 70和59 μm。當我們(men) 使用一個(ge) 帶孔的離軸鏡(通過探頭光束)時，光斑尺寸略大(93，和70μm)，如圖2e,f所示。考慮到這些晶體(ti) 的光譜，所測得的光斑尺寸非常小。由於(yu) 波前控製，使用相同的晶體(ti) DSTMS和相似的輸入束尺寸，THz光斑的尺寸比之前報告的(300 μm)小了四倍多。這種緊密聚焦使betway竞猜峰值強度提高了一個(ge) 數量級以上。

圖3

圍繞焦點的時差和光譜調製

在lambda立方聚焦中，當瑞利長度最小化時，THz的時間和光譜形狀預計將在腰部迅速改變。在圖3a和b中，我們(men) 分別展示了DSTMS和OH1在聚焦位置(z=z₀)周圍傳(chuan) 播(z)方向重建的THz時間剖麵的時域圖。說明了π穿過(z-z₀) >>|z_R|的古依相移，z_R為(wei) 瑞利長度。圖3c,d為(wei) |z|>0在(z-z₀)= mm處的場時差演化和場強的快速衰減。腰部的光譜演變(圖3e-h)顯示，當我們(men) 接近焦點位置時，中心頻率向更高頻率強烈移動。這是λ³聚焦方案的直接結果，其中光斑大小ω₀對THz波長的線性依賴性非常明顯，因為(wei) 低頻率的λ³體(ti) 積更大。這些結果對比了最近關(guan) 於(yu) betway竞猜聚焦於(yu) (鬆散的)非-λ³條件的報告。在後一種情況下，實驗發現在焦點周圍的光譜變得更寬，而中心沒有移動。

圖4

光束質量和衍射限製聚焦

評價(jia) 光束質量參數M²需要圍繞焦點的三維光束輪廓。由於(yu) betway竞猜輻射覆蓋了幾個(ge) 倍頻程，頻譜被添加為(wei) 第四維。我們(men) 用EOS探測方法對光束沿焦點的傳(chuan) 播方向進行了時域光譜分析。然後，我們(men) 通過相應的軸向光束強度的降低來評估z_R(圖4a)。由此，我們(men) 得到光斑大小(圖4b)和有效數值孔徑(NA;圖4 c)。該技術不考慮探測器的影響，采用高度對稱的高斯光束。在我們(men) 的例子中，它高估了z_R，因為(wei) 整體(ti) 的大探頭尺寸幾乎是沿著掃描光束腰平行的。我們(men) 實驗估計的有效NA與(yu) 假設一個(ge) 高質量的衍射限製(M²=1)束計算的NA相比對。良好的匹配表明，我們(men) 的光束有M²≈1，但與(yu) 頻率有輕微的關(guan) 係，這是由最小但不可避免的散度以及光泵浦和產(chan) 生晶體(ti) 的缺陷造成的。

圖 5 光斑尺寸和場強度表征:對於(yu) 不同的截止頻率THz (a) DSTMS (b) OH1 (2,3,6,9,18} THz)，聚焦處的歸一化THz點顯示出來。(c)在不同的截止頻率下，從(cong) a和b中提取的THz光斑尺寸為(wei) 全寬-半最大值。紅色和藍色分別為(wei) DSTMS和OH1。點和交叉標記表示x和y方向。DSTMS(紅色)和OH1(藍色)對應的能量。(e) THz峰電場。(f)測得的峰通量和峰強度。在e中，綠色星號表示的估計場時，聚焦鏡沒有探針孔被使用。除此之外，所有的測量都是用一個(ge) 帶洞的聚焦鏡進行的。

討論

在lambda立方聚焦方案中，聚焦體(ti) 積強烈依賴於(yu) THz頻率。圖5說明了聚焦強度的這個(ge) lambda立方依賴性。采用一組低通濾波器(LPFs)來測量光斑尺寸隨頻率的變化。正如預期的那樣，對於(yu) 較高的betway竞猜組分，光斑尺寸會(hui) 單調地減小。這是緊密聚焦的結果，高頻分量的強度顯著上升，而低頻分量對整體(ti) 成像光斑大小的貢獻占主導地位。雖然這兩(liang) 種晶體(ti) 在輻射<2 THz方麵表現出相似的趨勢，但其隨頻率的變化有很大的不同(圖5a,b)。在DSTMS情況下，ω₀在3和6 THz的分界線處顯著下降，然後進行簡單的更改，以進一步增加截止頻率。這意味著大部分能量集中在低頻(圖5c)，這與(yu) 圖2所示的ABCD測量值一致。相比之下，OH1的能量分布更為(wei) 廣泛，特別是在6-9THz範圍內(nei) 。我們(men) 使用校準過的高萊盒(在我們(men) 的光譜範圍內(nei) 幾乎具有頻率無關(guan) 的響應)測量了相應的能量。圖5d很好地說明了上述預測的能量隨頻率的增加速率。在泵浦能量為(wei) 3.8mJ和3.5mJ的情況下，DSTMS的總能量為(wei) 109 μJ，OH1的總能量為(wei) 76μJ(無空鏡損耗)。轉換效率分別為(wei) 2.86%和2.14%。由於(yu) ABCD探測所需的孔洞尺寸較大，所以在多孔鏡上的能量損失約為(wei) 30%。

我們(men) 測量了DSTMS和OH1的峰值電場分別為(wei) 5.4GVm^-1 (17.8 T)和4.4GVm^-1(14.7 T)(圖4e)。這些數值是在小孔徑有機晶體(ti) 中得到的，而在大孔徑DSTMS中得到的數值是0.5GVm^-1。圖4e為(wei) 使用不同截止頻率的LPF所得到的峰值場。高頻元件對應於(yu) 短脈衝(chong) 持續時間，在我們(men) 的案例中，也對應於(yu) 小的光斑尺寸。這進而導致了更高的場強(圖5e)。我們(men) 估計DSTMS和OH1的峰通量和強度分別為(wei)  mJ cm^-2和PWm^-2(圖5f)。最後，給出的結果考慮了整個(ge) 光譜範圍高達18 THz。然而，從(cong) DSTMS大部分的能量集中在1-5 THz，我們(men) 認為(wei) 這是這項工作最重要的部分。在小於(yu) 5 THz範圍內(nei) ，利用DSTMS獲得了高峰場(3.4GVm^-1, 11.4 T)、峰通量(260 mJcm^-2)和峰強度(15.7PWm^-2)，是迄今為(wei) 止在整個(ge) betway竞猜波段報道的最高值。如果我們(men) 考慮到使用空鏡(非共線探針實驗所需要的)造成的損失，DSTMS的峰值場為(wei) 8.3GVm^-1 (27.7 T)，峰值強度為(wei) 110PWm^-2。在這裏記錄的Ji端峰值場，甚至連betway竞猜誘導電離和損傷(shang) 也可能發生。將這種強度與(yu) 場增強結構相結合，將導致強度的又一次巨大飛躍。

綜上所述，我們(men) 已經實驗地提出了一種使用低頻超寬帶betway竞猜脈衝(chong) 的λ³betway竞猜出射。我們(men) 的結果可能是第一次在整個(ge) 電磁頻譜中演示這樣一個(ge) 係統。這種方法使我們(men) 能夠達到迄今為(wei) 止zui強烈的低頻betway竞猜脈衝(chong) ，頻率在1-5betway竞猜(DSTMS)和18betway竞猜(OH1)之間。我們(men) 的工作引入了一種基於(yu) 泵浦波前散度控製的概念，並結合改進的成像方案，在基於(yu) 小規模有機晶體(ti) 的共線泵浦方案中顯著提高betway竞猜光束質量和betway竞猜亮度。該方法的特強betway竞猜輻射為(wei) 110PWm^-2，場強為(wei) 8.3GVm^-1和27.7 T。這種緊湊的特強betway竞猜源具有如此高的亮度，將為(wei) 非線性特強betway竞猜在廣泛科學領域的應用開辟新的途徑。

研究方法

betway竞猜產(chan) 生係統

我們(men) 的THz源由100-Hz鈦藍寶石驅動的三級OPA係統組成，脈衝(chong) 持續時間在65±5 fs左右。該源用於(yu) 泵送1.5 μm的小型有機晶體(ti) 用於(yu) DSTMS(厚度440 μm，直徑6 mm)和1.35 μm的OH1(厚度480 mm，直徑10 mm)。總的OPA轉換效率為(wei) ~39%。考慮到光束的傳(chuan) 輸損耗，在這兩(liang) 種不同波長下，泵浦能量分別為(wei) 3.8mJ和3.5mJ，這裏的測量是在最大能量下進行的。晶體(ti) 上泵浦光束的光斑尺寸為(wei) 1/e²尺寸分別為(wei) 3.8和4.1 mm，對應~23 mJ cm^-2的峰值通量，這接近晶體(ti) 傷(shang) 害閾值。晶體(ti) 的切割和取向被選擇為(wei) 最大的THz產(chan) 生。

圖6 聚焦優(you) 化裝置，圖上用紅色標出了優(you) 化的三個(ge) 階段。

圖6顯示了一個(ge) betway竞猜裝置與(yu) 優(you) 化三個(ge) 主要階段的示意圖:(i)泵波前控製階段反射望遠鏡用於(yu) 彎曲泵浦脈衝(chong) 波陣麵通過調整兩(liang) 個(ge) 望遠鏡鏡子之間的間距,(2)betway竞猜產(chan) 生的betway竞猜發射麵(晶體(ti) 位置)調整優(you) 化的第一階段聚焦和(iii)使用拋物麵鏡快速擴束。快速擴束有助於(yu) 最小化產(chan) 生的光束中自然散度的影響，從(cong) 而更好地控製betway竞猜波前。由此產(chan) 生的近平麵波前光束通過直徑為(wei) 2英寸、焦點距離2英寸的離軸拋物麵鏡聚焦在探測器上。為(wei) 了減弱betway竞猜光束，我們(men) 使用了一組400微米厚的矽晶片(每個(ge) 晶片的振幅透射率幾乎與(yu) 頻率無關(guan) ，為(wei) 70%)。為(wei) 了阻擋產(chan) 生晶體(ti) 後的剩餘(yu) OPA光束，我們(men) 使用了三個(ge) 截止頻率為(wei) 18 THz的低通濾波器，每個(ge) 濾波器的帶外阻擋都優(you) 於(yu) 0.1%。

產(chan) 生的betway竞猜脈衝(chong) 的頻譜特征

非線性晶體(ti) 中光整流產(chan) 生的betway竞猜頻譜取決(jue) 於(yu) 有效生成晶體(ti) 的長度和泵浦光譜。對於(yu) 變壓器限製的65 fs泵浦脈衝(chong) (半最大全寬))，理想的betway竞猜光譜應該反射一個(ge) 以5.7 THz為(wei) 中心的光學整流頻譜，半最大全寬9.5 THz。然而，DSTMS和OH1(大多數產(chan) 生betway竞猜的晶體(ti) )在這個(ge) 範圍內(nei) 具有強烈顯著地調製頻譜的聲子吸收。圖2b顯示了在DSTMS和OH1中產(chan) 生的THz脈衝(chong) 的振幅譜。光譜中強烈的特征反映了這個(ge) 區域的聲子共振。DSTMS在1.024 THz處有較強的吸收共振。在1-4 THz範圍內(nei) ，沒有強共振。在4 THz以外，我們(men) 沒有找到共振/線性特征的數據，但我們(men) 觀察到一個(ge) 強大的吸收4.9 THz左右,可能來自另一個(ge) 共振(圖2)。OH1顯示更高的譜密度較低的頻率會(hui) 隨著至少12 THz譜密度更廣泛的傳(chuan) 播。主要吸收共振發生在1.45 THz和2.85 THz。在這裏，我們(men) 再次找不到關(guan) 於(yu) 更高頻率共振的記錄，但從(cong) 我們(men) 的頻譜中，我們(men) 預期共振在THz附近。在截麵輸出脈衝(chong) 特性方麵，我們(men) 與(yu) 以前的文獻進行了比較。說明了雖然我們(men) 測量的探測器聚焦鏡的f數不同，但主要光譜記錄的NA幾乎與(yu) 本文討論的相同。

光斑尺寸成像和校準

為(wei) 了對betway竞猜光斑的大小進行成像，我們(men) 使用了NEC公司的微測熱儀(yi) 攝像機。它是目前市場上最敏感的THz傳(chuan) 感器。然而，製造商聲明頻率範圍是1-7 THz，由於(yu) 缺乏標準校準方法，基於(yu) 評估和計算的結果沒有保證。我們(men) 不知道它被使用在如此高的頻率的任何記錄。在從(cong) 測量的能量估計峰值場時，我們(men) 考慮了脈衝(chong) 主瓣的能量和脈衝(chong) 持續時間(峰值場的半周)。

圖7 betway竞猜探測方案。DSTMS (a,b)測得的betway竞猜與(yu) OH1 (c,d)的比較。藍色曲線顯示了使用EOS的測量結果。空氣偏置相幹探測測量用紅色表示。對於(yu) OH1，用ABCD過濾掉較高頻率(>3 THz)分量後再進行測量(黑色)。

betway竞猜檢測

在整個(ge) 工作過程中，我們(men) 使用了兩(liang) 種不同的檢測方案:ABCD和EOS。對於(yu) EOS，我們(men) 使用厚度為(wei) 100 μm的間隙晶體(ti) 。我們(men) 比較了50 μm的時間軌跡，得到了相同的軌跡，但我們(men) 使用了較厚的一個(ge) ，以避免內(nei) 部反射。兩(liang) 種技術測得的脈衝(chong) 的比較如圖7所示。

相關(guan) 產(chan) 品：

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